Релейная защита

В реле, изображенном на рис. 2-6, короткозамкнутый виток охватывает часть сечения магнитопровода. Под влиянием магнитного потока, пронизывающего виток, в нем возникает ток /„, создающий поток Фк- На рис. 2-6 показаны положительные направления магнитных потоков и пути, по которым они замыкаются. Из-под сечения, охваченного короткозамкнутым витком, выходит результирующий поток 4»ь состоящий из части потока обмотки реле ФР1 и потока Фк, проходящих через это сечение:

Построение диаграммы на рис. 2-7 начинается с вектора Ф(. Затем строится э. д. с. Ек, наведенная в короткозамкнутом витке потоком Ф, отстающая от него ни 90°. Ток в короткозамкнутом витке /к почти совпадает с э. д. с. Ёк вследствие малой индуктивности витка. Пренебрегая потерями на намагничивание, поток Фж показываем совпадающим с создающим его током /ж.

Магнитный поток Фр2 совпадает по фазе с потоком Фр„ так как они создаются одной и тон же н. с. (/ршр) и имеют однородное магнитное сопротивление. На основании выражения (2-12) находится
поток Фи.
Полученная векторная диаграмма (рис. 2-7) показывает, что магнитный поток Ф[ всегда сдвинут относительно потока Фц на угол я|>
Сдвиг по фазе магнитных потоков обусловлен наличием потока Фк. Каждый из магнитных потоков (рис. 2-8) Ф| = Ф] мпкс X X sin ) создает силы F3l и Ли, кривые изменения которых смещены так же, как и магнитные потоки. В результате этого при уменьшении одного из потоков второй нарастает, не позволяя электромагнитной силе понизиться до нуля. Для устранения вибрации результирующая сила

должна в каждый момент времени превышать F„. Наилучшие результаты получаются при i|> = 90° и Ф] = ФЦ; В ЭТОМ случае Fpt3 имеет постоянное значение (см. 12-2а).
Аналогичный результат достигается при исполнении обмотки реле в виде двух секций: / и i, расположенных на двух полюсах магнитопровода (рис. 2-9, а).

Обмотка / подключается непосредственно к источнику питания, а обмотка 2 – через конденсатор С. В результате токи /, и /2 имеют различные сдвиги относительно напряжения Up на зажимах реле. Построив векторную диаграмму (рис. 2-9, б) токов и потоков, устанавливаем, что потоки Ф| и Фц имеют сдвиг по фазе *\\ Следовательно, результирующая электромагнитная сила Fpe3 = F9i +- Fkn имеет такой же характер, как и на рис. 2-8.